(1)液体在流通截面上的速度分布规律。
如上图所示，液体在直径d的圆管中作层流运动，圆管水平放置，在管内取一段与管轴线重合的小圆柱体，设其半径为r，长度为l。在这一小圆柱体上沿管轴方向的作用力有：左端压力p1，右端压力p2，圆柱面上的摩擦力为Ff。则其受力平衡方程式为：
由式(2-6)可知：
式中：μ为动力粘度。
因为速度增量du与半径增量dr符号相反，则在式中加一负号。
另外，Δp＝p1- p2
把Δp、式(2-45)代入式(2-44)，则得:
对式积分得：
当r＝R时，u＝0，代入(2-47)式得：
则
由式可知管内流速u沿半径方向按抛物线规律分布，最大流速在轴线上，其值为：
(2)管路中的流量。
图(b)所示抛物体体积，是液体单位时间内流过通流截面的体积即流量。为计算其体积，可在半径为r处取一层厚度为dr的微小圆环面积，通过此环形面积的流量为：
对式积分，即可得流量q：
（3）平均流速。
设管内平均流速为υ
对比可得平均流速与最大流速的关系：
(4)沿程压力损失。
层流状态时，液体流经直管的沿程压力损失可从式求得：
由式可看出，层流状态时，液体流经直管的压力损失与动力粘度、管长、流速成正比，与管径平方成反比。
在实际计算压力损失时，为了简化计算，得μ=υdρ/Re，并把μ=υdρ/Re代入，且分子分母同乘以2g得:
式中：λ为沿程阻力系数。它的理论值为λ＝64/Re，而实际由于各种因素的影响，对光滑金属管取λ＝75/Re，对橡胶管取λ＝80/Re。
紊流时的压力损失层流流动中各质点有沿轴向的规则运动。而无横向运动。
紊流的重要特性之一是液体各质点不再是有规则的轴向运动，而是在运动过程中互相渗混和脉动。这种极不规则的运动，引起质点间的碰撞，并形成旋涡，使紊流能量损失比层流大得多。
由于紊流流动现象的复杂性，完全用理论方法加以研究至今，尚未获得令人满意的成果，故仍用实验的方法加以研究，再辅以理论解释，因而紊流状态下液体流动的压力损失仍用式来计算，式中的λ值不仅与雷诺数Re有关，而且与管壁表面粗糙度有关。
二.局部
局部压力损失
局部压力损失是液体流经阀口、弯管、通流截面变化等所引起的压力损失。液流通过这些地方时，由于液流方向和速度均发生变化，形成旋涡，使液体的质点间相互撞击，从而产生较大的能量损耗。
突然扩大处的局部损失
局部压力损失的计算式可以表达成如下算式：
式中：为局部阻力系数，其值仅在液流流经突然扩大的截面时可以用理论推导方法求得，其他情况均须通过实验来确定；为液体的平均流速，一般情况下指局部阻力下游处的流速。
管路系统的总压力损失等于所有沿程压力损失和所有局部压力损失之和，即：
(来源：未知)
